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网站后台用什么语言,搜索微信公众号平台,最专业的医疗网站建设,房地产交易网官网量子光学中的压缩光与海森堡极限 1. 压缩态光的基本概念 压缩态光在量子光学中具有重要地位。首先，我们来看压缩真空态的光子数分布。其光子数分布可以用公式 (P_{2n} = \frac{(2n)!}{2^{2n}(n!)^2}\tanh^ {2n}(R)\cosh(R)) 来描述。例如，当 (R = 2) 时，可得到相应的光子数…量子光学中的压缩光与海森堡极限1. 压缩态光的基本概念压缩态光在量子光学中具有重要地位。首先，我们来看压缩真空态的光子数分布。其光子数分布可以用公式 (P_{2n} = \frac{(2n)!}{2^{2n}(n!)^2}\tanh^ {2n}(R)\cosh(R)) 来描述。例如，当 (R = 2) 时，可得到相应的光子数分布示例。而压缩相干态可以通过对真空态先应用压缩算符 (\hat{S}(R)) 得到 (\vert 0, R\rangle)，再应用位移算符 (\hat{D}(\alpha)) 得到 (\vert\alpha, R\rangle)。这种状态包含了偶数和奇数光子数的混合，并且有可能呈现亚泊松统计特性。2. 干涉仪中压缩光的应用在干涉仪中使用压缩光可以显著改善信号的信噪比（SNR）。传统上，相干态的 SNR 受到干涉仪真空输入场正交分量不确定性的限制。为了提高 SNR，我们可以将干涉仪中的真空态 (\vert 0\rangle) 替换为压缩真空态 (\vert 0, R\rangle)。干涉仪的输入态为 (\vert\psi_{in}\rangle = \vert 0, R\rangle_1\vert\alpha\rangle_2)，其中 (\vert\alpha\rangle_2) 是输入端口 2 的本振相干态，(\vert 0, R\rangle_1) 是输入端口 1 的压缩真空态。干涉仪的零拍信号算符为：(\hat{n}_4 - \hat{n}_3 = -\sin\varepsilon(\hat{a}_1^{\dagger}\hat{a}_1 - \hat{a}_2^{\dagger}\hat{a}_2